这正是时间延迟的预期结果：时间延迟是频率的线性相位；所以你改变了会导致频率之间 180 度相移的量（请注意，在你的第一个频率样本位置，你有一个正实数和正虚数，它旋转到正实数和负虚数，即 -90° 旋转，然后对第二个频率执行相同的过程，您会看到它是 +90° 旋转；给定频率之间的相位变化是 180°）。由于相位的模数特性，它以 180° 重复，但您确实看到了相位线性增加的证据，即在每个存在能量的频率样本上旋转超过 180 度。

考虑通过固定长度电缆的给定频率的信号；它将延迟一定的时间，并且给定频率，该时间将与该电缆输入和输出信号之间的某个相移有关。现在考虑一个加倍的频率，时间延迟是相同的，但在这种情况下，输入和输出的信号之间会有两倍的相移。这是延迟的傅立叶变换的结果，幅度为 1，但相位以负速率线性增加。

因此，在您的情况下，我们看到在您的频率音调之间的相同距离下产生的 180 度旋转（线性增加相位的证据）。

如果您在 IQ（实部与虚部）图上将每个频率绘制为复矢量，当您及时更改信号的延迟时，您将看到矢量相应地旋转而幅度没有变化。较高的频率将按比例旋转得更快。

这是另一种观点，如果不清楚描述相同的效果并且非常具体到您的案例。上图显示了一次和三次谐波的时间正弦波，以及固定时间偏移处的延迟，使得一次谐波偏移了 -90°，而三次谐波如预期的那样偏移了三倍或 -270° .

最后这些图准确地展示了您的情况，并在复平面上显示了相同的东西，这与具有实部和虚部的复频率输出一致。请注意，我使用通用符号 I 和 Q 表示实数和虚数，其中“I”是“同相”，“Q”是“正交相位”。

在这里我们看到同样的事情，每个频率音调都是一个以固定速率围绕复平面旋转的向量；所以三次谐波的旋转速度是一次谐波的三倍（五次谐波的旋转速度是五次等）。在给定的时间延迟之后，我们会看到一次谐波旋转 90° 而三次谐波旋转 270° 的图表。为了清楚起见，我首先展示了一次和三次谐波同相的情况，从 +45° 的角度开始（这样 I 和 Q 都是正的，如你的图所示），我们看到了确切的条件在固定延迟后，一次谐波旋转 -90°，使得 I 为正，Q 为负，而在同一时间段内的三次谐波具有 I 负和 Q 正。（-270° 旋转。）

如果我们的起始条件与您的图相同，其中一次谐波的 I 和 Q 均为正，但三次谐波的相位相差 180°，因此 I 和 Q 均为负，我们最终得到下图。我们看到相同的情况，在给定的时间延迟后，一次谐波偏移 -90°，第三次谐波偏移 -270°。这正是您绘图的结果：一次谐波从 I+、Q+ 到 I+、Q-，而三次谐波从 I-、Q- 到 I+、Q-。

请注意，将有限长度 FFT 应用于更长长度的任意频率正弦曲线会向该正弦曲线应用矩形窗口（例如，在有限 FFT 输入向量之前和之后截断内容）。时域中的矩形窗口与频域中的 Sinc 函数卷积相同。请注意，Sinc 函数具有交替的波瓣（高于和低于零）。因此，如果正弦曲线的频率偏离 bin 中心（例如，在 FFT 宽度内不是整数周期），则 Sinc 函数的交替波瓣将被 FFT 结果采样，从而导致实部和虚部的符号交替出现FFT 结果。

（对于孔径信号中的整数周期，Sinc 主要在零交叉处采样，因此在 FFT 结果中变得不可见。）

在时域样本阵列中旋转信号（相当于在时域中移动一个充分补零的信号）会导致复数 FFT 结果向量的相位扭曲，频域中的扭曲量与转移时域。